キュリー・ワイスの法則（キュリー・ワイス則）とは、強磁性や反強磁性のキュリー点以上の温度における磁化率の振る舞いを説明する法則である。ピエール・ワイス (Pierre Weiss) が1907年に発表した分子場理論により求めた。キュリー・ワイスの法則はで表される。ここでこれは、常磁性体におけるキュリーの法則を拡張し、formula_3の分だけ平行移動させたものととらえることができる。このformula_3は常磁性キュリー温度や漸近キュリー温度、漸近キュリー点などと呼ばれ、強磁性から反磁性へと転移する温度である強磁性キュリー温度"T"とはやや異なった値を示す。具体的には一般に、強磁性体ではformula_3は"T"よりも少しだけ大きい値をとり、反強磁性体では負の温度となる。常磁性キュリー温度formula_3は、磁化率の逆数1/"χ"のグラフを低温側に延長して、"x"軸と交わる (1/"χ" = 0) 温度として求めることができる。なお、強磁性体や反強磁性体では、強磁性キュリー温度やこれよりも低い温度においては、その物質は自発磁化を有し、キュリー・ワイスの法則は適用できない。多くの物質（特に強磁性体）において、キュリー・ワイスの法則は常磁性キュリー温度付近の磁化率を説明することができない。これは、キュリー・ワイスの法則が平均場近似に基づいているためである。代わりに臨界指数formula_9を用い、以下の式により臨界挙動を取り扱うことができる。しかし、formula_11の温度領域においてはキュリー・ワイスの法則が依然有効である。強磁性体や強磁性体においては、その磁化率を測定し、キュリー・ワイスの法則よりキュリー定数などを求めることで分子磁場や磁気モーメントの大きさ、交換エネルギーなどを決定することができる。強誘電体でも同様にが成り立っている。ここで一次相転移をする強誘電体は一般に、常誘電性キュリー温度"T"は強誘電性キュリー温度"T"よりも小さい ("T > T")。二次相転移をする場合は一致する("T = T")。

出典:wikipedia