境界層（きょうかいそう、）とは、ある粘性流れにおいて、粘性による影響を強く受ける層のことである。1904年、ドイツの物理学者ルートヴィヒ・プラントルによって発見された。たとえば静止物体の置かれた一様流を考えたとき、物体近傍の流体は粘性によって物体に引っ張られ、速度が減少している。当然その減少の度合いは物体から離れるにつれ小さくなってゆくが、ある距離で無視できる程度になる。従って、この距離を境に粘性が強く影響する層と無視できる層に分けることができる。このように粘性の影響の大きさに基づいて粘性流を二つの層に分けることを境界層近似といい、粘性を強く受ける方の層を境界層と呼んでいる。境界層近似によって、境界層外では比較的平易な非粘性流の解析を用いることができるため、粘性流の解析を効率的に行うことができる。また、摩擦抗力は、境界層を生む力の反作用として物体に発生する抗力と考えることもできる。なお、境界層の厚さについては三つの考え方がある。境界層剥離とは、境界層が物体表面から離れた位置に形成されることを指す。下流に行くほど流域が広くなるような流れ場では、下流に行くほど圧力が高くなる圧力勾配が形成される。このような圧力の勾配を逆圧力勾配と呼ぶ。勾配はまた、ベルヌーイの定理から、下流側に行くほど流速が減少することをも意味している。このため強い逆圧力勾配をもつ流れでは、境界層内の比較的流速の小さい領域で流速が負の値となって逆流が発生する。このとき、境界層が逆流領域の上に形成されるため、境界層が物体から剥がれたように見えることから、この現象を境界層剥離と呼ぶ。境界層剥離は失速の原因となるため、航空機の翼設計において非常に重要な現象である。航空機の主翼の境界層を制御する複数の手法を意味する。層流境界層維持が目的時には、層流制御 (Laminar flow control, LFC) とも呼ばれる。高揚力装置として短距離離着陸機等で使用される。境界層について連続の式とナビエ-ストークス方程式の各項のオーダーを検討すると、次の、流れの方向に対する運動方程式を得ることが出来る。この式を境界層方程式（）という。ただし は主流速度、 は動粘性係数である。この方程式の境界条件は、壁面 () での粘着条件と境界層外部 () での主流速度との一致：である。境界層内の速度分布が相似であると仮定すれば、無次元速度 は のみの関数として表すことができる。また、圧力 に関してはすなわち、境界層内の圧力は、外側の圧力に等しいことが導かれる。壁面近傍では平均速度についてかなり普遍的な法則が成り立つことが知られている。乱流の壁面付近での速度分布は、壁に沿う流れの平均速度 を無次元化した の分布が壁面からの距離 を無次元化した の関数として与えられることが実験的に確かめられている。この関係を壁法則（wall law）または速度分布が対数関数を用いて表されることから対数速度則という。ここでは摩擦速度、は粘性長さで、これらは壁近くの粘性領域を代表するスケールである（ は壁面せん断応力、 は流体密度、 は流体の動粘性率）。壁法則は次の無次元方程式またはこれを積分したで表される。ここで は流れのスケールであり、 は壁に十分近い領域であることを表す。境界層は壁からの無次元距離 によって次の3通りの領域に分類され、速度分布 が異なる関数 および で表される。壁近傍では速度勾配が大きいことから、CFDでは普通、この領域の格子間隔を密に配置しなければならない。しかし、実際の計算ではさまざまな制約により格子点数を減らすことが要求される。壁法則の利用はこのような要求に応えるものであり、実務的な計算に多用されている。

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